WWW.EL.Z-PDF.RU
БИБЛИОТЕКА  БЕСПЛАТНЫХ  МАТЕРИАЛОВ - Онлайн документы
 


«Тема: Разработка малой экспериментальной камеры для установки плазменного фокусаАвтор: Кнатов Мирас Азаматович лицеист 11 класса ФОФ «Фонд образования Н. Назарбаева» ...»

Филиал общественного фонда «Фонд образования Н.Назарбаева»

Специализированный лицей «Арыстан»

Тема: Разработка малой экспериментальной камеры для

установки плазменного фокусаАвтор: Кнатов Мирас Азаматович

лицеист 11 класса

ФОФ «Фонд образования Н. Назарбаева»

Специализированный лицей «Арыстан»

Руководитель проекта: Смагулова Гульмира Канапиевна

учитель физики высшей категории,

ФОФ «Фонд Образования Н. Назарбаева»

Специализированный лицей «Арыстан»

Научный консультант: Жукешев Ануар Муратович

доктор физико-математических наук, доцент, заведующий лабораторией

импульсного плазменного ускорителя при КазНУ им.Аль-Фараби, г. Алматы

г. Алматы2017

Содержание

Введение……………………………………………………………………………..3

Глава I.Плазменный фокус………………………………………………………...5

1.1 Краткий обзор плазменного фокуса (ПФ)……………………………………...5

1.2 Получение ПФ…………………………………………………………………...5

1.3 Использование ПФ как альтернативного источника энергии…..…………….6

Глава II. Расчет электротехнических параметров плазмы в зоне ПФ…………..9

2.1 Расчет максимального тока……………………………………………………..9

2.2 Расчет максимальной температуры…………………………………………...10

Глава III. Экспериментальная камера диагностика плазменного фокуса……..11

3.1 Расчет быстродействия разрядников и выбор накопителей…………………11

3.2 Конструкция камеры и установки ПФ………………………………………..11

3.3 Результаты диагностики ПФ…………………………………………………..15

Заключение………………………………………………………………………...18

Список использованной литературы…………………………………………..19

Приложение………………………………………………………………………..21

Введение

В настоящее время плазменный фокус (ПФ) может быть использован в качестве энергетической установки. Несмотря на принципиальную простоту реализации, физические процессы в плазменном фокусе носят сложный характер и существенно зависят от электротехнических параметров и геометрии конструкции. Работа установки плазменного фокуса зависит от параметров вакуума. Очень трудно разработать надежную экспериментальную камеру, способную довести вакуум до нужного состояния. Поэтому для этого необходимо детальное изучение процессов формирования фокуса в плазме.

Экспериментальные камеры (ЭК) для установок плазменного фокуса чаще разрабатываются для применения в фундаментальных исследованиях по физике плазмы и в прикладных областях. Процесс разработки и создания всегда является дорогостоящим. Учитывая отмеченные особенности, в данной работе представлен более дешевый и небольшой по размерам вариант камеры, который можно использовать как альтернативный источник энергии, а также применять для демонстрации и использовании слушателями учебных заведений.

Научно-исследовательская работа (НИР) содержит 25 страниц, 18 рисунков, 16 источников.

Ключевые слова: физика плазмы, плазменный фокус, термоядерный реактор, ТПО, вакуум.

Объект исследования—экспериментальная вакуумная камера и разряд в газе.

Целью исследования НИР явилось изучение работы плазменных установок термоядерной энергетики и разработка малой экспериментальной камеры пригодной для формирования плазменного фокуса.

Методы исследования—расчеты физической модели плазмы, экспериментальное моделирование, осциллографическая регистрация, трансформаторный метод.

Результаты исследования—разработана малая экспериментальная камера.

Область применения—разработка может быть использована в плазменной физике и в работах по моделированию термоядерных реакторов.

Актуальность заключается в том, что необходимо разрабатывать новые альтернативные источники энергии типа плазменного фокуса для улучшения мировой энерго-системы, а также для экспериментов моделирующих работу термоядерных реакторов.

Новизна работы

Изготовлена камера для моделирования плазменного фокуса с коаксиально-цилиндрической электродной системой.

Имеется возможность разработки небольшого по размерам альтернативного источника энергии типа плазменный фокус.

Впервые получены новые данные при расчете параметров плазменного фокуса.

Впервые определены новые экспериментальные данные по разрядному току с малой экспериментальной камеры на установке плазменного фокуса.

Глава I. Плазменный фокус

1.1 Краткий обзор

Плазменный фокус (ПФ)—это непостоянный сгусток плотной, высокотемпературной плазмы, являющийся источником нейтронов и жёстких излучений.

Впервые плазменный фокус был открыт в 1954 году советским учёным Н. В. Филипповым, который к тому же ещё и является его первооткрывателем как источника жестких излучений, а затем независимо от него в 1961 году это явление наблюдалось Дж. Мейзером в коаксиальных плазменных инжекторах. Этот значимый результат его исследований был получен в процессе изучения им нецилиндрических z-пинчей в плоской металлической экспериментальной камере. Принципиальная схема этой камеры представлена рисунке 1(слева камера Н. В. Филиппова с плоскими электродами, справа камера Дж. Мейзера с цилиндрическими электродами) [7]:

Рисунок 1 - схемы камер (слева с плоскими электродами, справа с цилиндрическими)

1.2 Получение плазменного фокуса

Плазменный фокус (ПФ) - один из наиболее мощных и интенсивных источников нейтронного излучения. Это объясняется тем, что в момент достижения максимального значения тока появляется небольшой импульс нейтронного и рентгеновского излучений.

При формировании ПФ генерируются короткие импульсы нейтронов и рентгеновского излучения с длительностью около десятка наносекунд. Генераторы на камерах плазменного фокуса работают в режиме однократных включений с перерывом в несколько минут.

При разряде конденсаторной батареи ток проходит через газ к внутреннему электроду (катоду), при этом образуется токовая плазменная оболочка (ТПО). Ток идёт, создавая сильное магнитное поле, которое толкает ТПО вдоль электродов камеры и сжимает её к оси системы до образования ПФ. Абсолютно все стадии и параметры процесса зависят от электротехнических параметров[9].

По-другому же можно сказать, что плазменный фокус образуется в области кумуляции токовой оболочки на оси экспериментальной (вакуумной) камеры в случае нецилиндрического сжатия z-пинча. При пинч-эффекте создание, нагрев и термоизоляция плазменного фокуса (столба) происходят за счёт текущего через плазму тока и собственного магнитного поля. При этом процессе плазменный фокус и был открыт Н. В. Филипповым.

С точки зрения электротехники разряд в установке плазменный фокус представляет собой затухающие колебания тока в LC-контуре (см. прил. рисунок 3).

Все физические процессы, происходящие в зоне плазменного фокуса, чаще всего характеризуются обрывом тока, взрывной (ударной) волной, сгребанием и сжатием плазмы в аноде.

1.3 Использование плазменного фокуса как альтернативного источника энергии

Рост населения Земли, исчерпание природных ресурсов и загрязнение окружающей среды — все это приводит к необходимости использовать альтернативные источники энергии. В стратегии «Казахстан-2050» отмечено, что одной из ключевых задач является укрепление и развитие энергетической инфраструктуры. Это значит, что необходимо улучшать имеющиеся методы получения энергии и искать новые. Сейчас 67% всей электроэнергии даёт тепловая энергетика, 16% гидроэнергетика, 14% атомная энергетика и только 3% от общего объёма даёт альтернативная энергетика. Плазменный фокус – это термоядерный реактор, который тоже является альтернативным источником энергии. Сравнение выделения энергии различными источниками показано на рисунке 2:

Источник энергии Ресурсы Количество

выделяемой

энергии в год ГВт*ч Стоимость за кВт*ч

(цент США)

ТЭС уголь, нефть,

газ 2 134 567 4-6

ГЭС течение реки 1 744 234 3-5

АЭС деление ядер 2 441 331 5-7

Геотермальные

ЭС тепловая

энергия

подземных источников 1 390 000 1-2

Солнечные

ЭС солнечная

радиация 438 000 1.1-2

Ветреные

ЭС потоки ветров 178 000 1-1.5

Биомассовые

ЭС гниение биомасс 77 000 0.85-1.2

Приливные ЭС скорость ветра 28 000 0.75-1

Термоядерный реактор объединение ядер 7 323 993 0.5-1

Рисунок 2 – сравнительная таблица получения электроэнергии различными способами

Команда американских исследователей объявила о достижении в первый раз температуры выше одного миллиарда градусов в плотной плазме, которая достигается с помощью ПФ. Чем больше плотность и время удержания плазмы, тем больше топлива сжигается и выделяется энергии. Это шаг в направлении контролируемой термоядерной энергии, исключающий излучение радиоактивности, с использованием передовых видов топлива. Данное открытие является ключевым условием, которое необходимо для сжигания топлива бора водорода. Это топливо не излучает радиоактивность и потенциально может генерировать электрическую энергию без дорогостоящих парогенераторов и турбин.

Хоть процесс не будет создавать остаточной радиоактивности, он выделяет сильные выбросы рентгеновского излучения, которые могут быть использованы с помощью высокотехнологичного фотоэлемента для дополнительного захвата энергии в процессе. Основное условие заключается в концентрации частиц, для этого должно быть экранирование от импульсных электромагнитных полей, создаваемых в реакторе. В дополнение к рентгеновским лучам, этот процесс будет выделять нейтроны, которые не приводят к долгосрочной радиоактивности. Выделение только 1/500 полной энергии будет осуществляться нейтронами. Таким образом, отношение расходов к доходности будет крайне благоприятным в случае захвата рентгеновского излучения.

Данная технология может стать поводом для появления нового вида экологически-чистых электростанций размером с бензоколонку, которая позволит спокойно и безопасно обеспечивать электричеством 4000 домов, за несколько десятых тенге за киловатт-час, по сравнению с 4-6 центов/кВт-ч угля или природного газа. Один техник может работать на двадцати таких станциях удаленно. Размер и мощность сделают её идеальной для обеспечения и снижения потерь электроэнергии, а стоимость и надежность сделают доступной для развивающихся стран и регионов.

Эта новая технология использует подход к достижению термоядерной энергии, качественно отличается от других существующих подходов. Она обещает обеспечивать экологически-безопасный, дешевый и эффективно-неограниченный источник энергии.

Глава II. Расчет электротехнических параметров плазмы в зоне ПФ

2.1 Расчет максимального тока

При заданном напряжении, значение максимального тока зависит от давления плазмы (газа). С увеличением давления от 3 до 6 Торр. ток растёт линейно и достигает максимального значения при давлении 6 Торр., а затем падает. Ток увеличивается от давления, потому что время движения ТПО меньше четверти периода разряда конденсаторной батареи. Плазменная оболочка стягивается в шнур с увеличением давления, который обладает большой индуктивностью, вследствие чего значение тока уменьшается.

Сила тока ПФ зависит от напряжения конденсаторной батареи, то есть:

U=I(dLdt)Величину обозначим через Y – коэффициент пропорциональности и выразим силу тока через напряжение и получим:

I=1YUМаксимальный ток определяется величиной изменения индуктивности контура во времени и напряжением конденсаторной батареи. Геометрическими размерами анода и катода (электродов), а также продольной скоростью токовой оболочки определяется величина. Оптимальное соотношение размеров электродов и величины продольной скорости необходимо для получения более высоких значений тока в ПФ. Величина с увеличением продольной скорости ТПО вначале возрастает почти линейно, после достигает нуля и опять возрастает. Для данной установки значение скорости токовой оболочки(4-5)*103 м/cявляется оптимальным диапазоном значений скорости. При напряжении на конденсаторной батарее 30 кВ, давлении p=4-6 Торр. и скорости ТПО максимальное расчётное значение силы тока ПФ равно 3,03 МА, а минимальное значение равно 2,53 МА при напряжении 25кВ.

От напряжения конденсаторной батареи, силы тока, геометрических размеров электродов и времени разряда конденсаторной батареи зависит проводимость плазмы. Проводимость плазмы можно считать постоянной, принимая величину изменения индуктивности неизменной в течение разряда (5мкс). Расчёты, производимые по известной формуле, в которой при заданных значениях напряжения меняется только время импульса плазмы, показали значение проводимости равное 9,2*103 Ом-1м-1.

2.2 Расчет максимальной температуры

Температура рассчитывалась при условии постоянства скорости радикального сжатия на стадии формирования ПФ из равенства газокинетического и магнитного давления.

W=32kT Расчёты показали, что при максимальном значении тока 3,03 МА значение температуры равно 63,7 эВ, а при минимальном значении 2,53 МА температура равна 45,2 эВ, при этом концентрация ионов составляет ne=1013 м-3.Следовательно, температура плазмы от времени формирования ТПО и до образования ПФ увеличится приблизительно в 6 раз.

Напряжённость магнитного поля, которое образуется при формировании ТПО, вычисляют из равенства газокинетического и магнитного давления. При расчётах выяснилось, что H=1,6*102A/M. К резкому увеличению напряжённости магнитного поля приводит движение и уменьшение радиуса до шнура плазменной оболочки. Измерение величины радиального сжатия ТПО необходимо для точного расчёта напряжённости магнитного поля. Толщина скин-слоя равна 1,2 см.

На омический нагрев, магнитную энергию, работу пандеромоторных сил, кинетическую энергию движения частиц идёт энергия, запасаемая в конденсаторной батарее. Энергия равная 2*103 Дж идёт на нагрев плазмы и определяется омическими потерями. Магнитная энергия примерно равна 80кДж.

Глава III. Экспериментальная камера и диагностика плазменного фокуса

3.1 Расчет быстродействия разрядников

Для экспериментальной камеры (ЭК) требуется разрядник из высоковольтных импульсных устройств для коммутации разряда. Необходимо иметь большое значение разрядного тока и сделать это за короткий промежуток времени для получения плотной плазмы. Если температура термоядерной плазмы равна 108 К, то тепловая скорость электронов будет равна:

v=(kTm) (1)

где m – масса электрона, k – постоянная Больцмана. Вычисление по формуле (1) позволяет определить значение скорости 107 м/с. Размер плазменного фокуса L около миллиметра и меньше. Из этого следует, что время прохождения электроном данного участка будет вычисляться по формуле:

t=Lv (2)

Вычисление по формуле (2) даёт величину времени равную 10-11 с.

В зоне плазменного фокуса происходят колебания электронов и ионов, которые происходят под действием преобладающей электрической силы. Магнитная сила создаёт дрейф в направлении, перпендикулярном силовым линиям, и её влияние на колебания не учитываются. Структурная форма плазменного фокуса изображена на рисунке 4:

Рисунок 4 – Схема формирования ПФ

3.2 Конструкция камеры и установки плазменного фокуса

В данной установке обязательно использование высокого вакуума и наличие высоковакуумных фланцев значительного диаметра. Первым требованием является достаточная толщина стенок камеры, так как разрядные токи могут достигать сотен килоампер. Смотровое окно и диагностические разъёмы также необходимы.

Малая ЭК основана на базе вакуумного электромагнитного клапана. Внешний вид камеры приведён на рисунке 5:

Рисунок 5 – Малая ЭК

Экспериментальный термоядерный реактор «Плазменный фокус» включает камеру плазменного фокуса Мейзеровского типа, емкостного накопителя энергии, высоковольтного разрядника и токопроводов.

Для установки ПФ изготовлена электродная система из семи медных цилиндров. Всего электродов два: центральный (катод) – выполнен в виде цилиндра диаметром 2,5 см и длиной 10 см, наружный (анод) – состоит из 6 цилиндров 5 мм по кругу на расстоянии 7 см от центра. Электродная система представлена на рисунке 6:

Рисунок 6 – Электродная система

Непосредственно для установки ПФ был проведён монтаж устройства поджига установки и блока питания. На основе управляемого тиристорного ключа была разработана система управления импульсным высоковольтным разрядом. Схема состоит из силового трансформатора Т1, диода D1, ограничительного резистора и конденсатора С1. Для формирования поджигающих импульсов для вакуумного разрядника конденсатор С1 разряжается через первичные обмотки высоковольтных трансформаторов T2-T4 (рис.8 справа). Момент открывания тиристора V1 регулируется путем подачи на его управляющий электрод импульсов тока от генератора импульсов ГИ-1. Схема устройства приведена на рисунке 7:

Рисунок 7 – Схема поджига установки ПФ

Работоспособность данной схемы показана в диапазоне частот импульсов управления от 0,05 до 50 Гц. Временем зарядки конденсатора С1 и напряжением пробоя тиристора в данной схеме верхняя граничная частота ограничивается.

Индуктивность системы из кабелей и шин еще больше увеличивает время коммутации в связи с этим для проведения исследований по изучению формирования ПФ необходимо коммутировать мегаамперные токи за время, меньше чем несколько наносекунд.

Проведен монтаж электротехнических узлов и электропитания установки ПФ. В качестве емкостного накопителя энергии использованы батареи из 24 конденсаторов ИК-50 с постоянным напряжением 50 кВ и общей ёмкостью 72 мкФ, а также из 4 конденсаторов ИМ-150 с напряжением 5 кВ и суммарной ёмкостью 600 мкФ. Максимальное значение тока достигается при индуктивности 6 нГн. Максимальный разрядный ток при этом разный: для ИК-50 он равен 3 МА, а для конденсаторов ИМ-150—300 кА. Разработанная ранее электродная система была установлена в вакуумную камеру (на рис. 8 слева) и подключена к разряднику (на рис. 8 справа).

Рисунок 8 – Электродная система ПФ и система токопроводов

Система токопроводов выполнена на коаксиальных кабелях РК-75 в количестве, достаточном для протекания суммарного тока 500 кА в импульсном режиме.

Для соединения кабелей с электрическими частями шин и электродов использовались медные наконечники. В источнике постоянного высокого напряжения для зарядки конденсаторов использовался промышленный прибор, в составе которого повышающий трансформатор 380/36 кВ и высоковольтный кенотрон в качестве выпрямителя. Вся высоковольтная часть устройства размещена в контейнере, заполненном трансформаторным маслом. Управление разрядом выполняется через пульт управления (рис. 9):

Рисунок 9 – Пульт управления установкой ПФ

Проведена наладка системы управления разрядом и аварийной остановки и системы напуска и контроля рабочего газа. Для управления зарядом используются зарядный пульт с кнопкой возврата при отпускании, на котором также индуцируется напряжение заряда и количество выстрелов. Для управления поджигом используется генератор ГИ-1, имеющий шесть независимых каналов запуска и синхронизации. После заряда конденсаторов инициируется запуск основного канала генератора и оного из каналов для синхронизации измерительных приборов. С пульта управления также регистрируются основные параметры установки – разрядный ток, энергия импульса, энергия плазмы. Для аварийной остановки установки служит моторизированная система, которая позволяет заземлить конденсаторы, даже если на них осталось высокое напряжение.

3.3Результаты диагностики плазменного фокуса

Данные экспериментов были получены с помощью осциллограмм, при разных показаниях (см. прил. рис. 10-15). Всего проведено шесть экспериментов по выстрелу на каждый. График вольт-амперной характеристики (ВАХ) представлен на рисунке 16.

Значение силы тока вычислялась по формуле:

I=NUR=NU0nгде U0 – единица напряжения на одно деление (const=5 В), N–количество витков (const=2000), n–количество делений.

Вычисления по данной формуле показали следующие значения:

I1 190 кА

I2 260 кА

I3 320 кА

I4 390 кА

I5 460 кА

I6 540 кА

Рисунок 16 – ВАХ

Характеристика силы тока от времени определялась по формуле:

I=I0e-tcoswtгде e – заряд электрона, t – время, w – циклическая частота колебаний,

– величина затухания, I0–начальная сила тока.

Вычисления по данной формуле показали следующие значения:

1 2.29*10-12

2 2.25*10-12

3 2.22*10-12

4 1.76*10-12

5 1.65*10-12

6 1.56*10-12

Также представлены результаты исследований эрозии поверхности центрального электрода– это распыление, которое может быть использовано для осаждения пленок, т.е. напыления. Данное явление представлено на рисунке 17.

Рисунок 17 - Эрозия поверхности электродов ПФ

Эрозии подверглась в основном торцевая часть центрального электрода, что свидетельствует об контрреагировании разряда на поверхности анода. В то же время, заметной эрозии боковой части электрода не наблюдалось, что дает основания полагать о недостаточной величине тока разряда (см. прил. рис. 18).

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

В соответствии с календарным планом за исследовательский период получены следующие результаты:

Разработана малая экспериментальная камера для установки плазменного фокуса, пригодная как альтернативный источник энергии, а также для демонстрации и использовании слушателями учебных заведений.

Проведены расчеты параметров плазмы в установке ПФ, получены величины разрядного тока, температуры, быстродействия разрядников, затухания.

Исследована работа малой камеры с установкой электродов «плазменного фокуса». Экспериментально определён разрядный ток, величина затухания и период.

Изучена эрозия электродов, показано свидетельство об контрреагировании разряда на поверхности катода.

Таким образом, с применением измерительной аппаратуры были изучены параметры плазменного фокуса, установленной в малой экспериментальной (вакуумной) камере.

Список использованной литературы

1.Жукешев А.М. Измерение импульсных токов и напряжений в плазме Вестник КазНУ, № 3(38), 2011.-Стр. 17-21.

2.Жукешев А.М. Экспериментальное моделирование взаимодействия плазмы с поверхностью в токамаках// Вестник КазНУ. Серия физическая. -2008, №2(26).-Стр.210-215.

3.Жукешев А.М., Габдулина А.Т., Пак С.П., Амренова А.У., Кайбар А., Кульжанова С.К. Принципы разработки вакуумных систем для плазменных приложений /Вестник КазНУ,-2012,№ 1(40),-Стр. 28-32.

4.Морозов А.И. Введение в плазмодинамику. – М.: Физмалит, 2006. –т 576 с. Диагностика плазмы //Под ред. Р. Хаддлстоуна и С. Леонарда. – М.:Мир. – 1967. – 515 с.

5.Смирнов В.П. Исследования по термоядерному синтезу. // Вестник РАН-1974.-Т. 73. – Вып. 4. – С.6-14.

6.Орешко А.Г. Доменная модель аномального сопротивления плазмы // Вопросы атомной науки и техники.-2000,-№1. –С. 17-21.

7.Плазменный фокус. Физическая энциклопедия в 5-ти томах.—М.: Советская энциклопедия. 1988.-С.1437.

8.Бурцев В.А., Грибков В.А., Филиппова Т.И. Высокотемпературные пинчевые образования //Итоги науки и техники. Сер, Физика плазмы.-1981.-Т. 2. С. 226-230.

9.Брагинский С.И., Вихрев В.В. Вопросы теории плазмы. Т. 10. М.:Атомиздат, 1980.стр.273.

10.Амренова А.У., Баимбетов Ф.Б., Габдулина А.Т, Жукешев А.М. Исследование распределения плотности энергии плазменного потока и образования плазменного фокуса в импульсном ускорителе // Вестник Кыргызского национального университета.–2006,№3.-Стр. 191-193.

11. Жукешев А.М. Теоретические модели плазмы в импульсных плазменных ускорителях с собственным магнитным полем // Вестник КазНУ. Серия физическая. -2008,№2(26).-Стр. 216-220.

12.Арцимович Л.А. Управляемые термоядерные реакции. М.: Атомиздат, 1961. С. 468.

13. Райс. В. // Физика плазмы. -1986. №28(11).-Стр. 16-45.

14. Бурдаков А. В.Физикаплазмы.М.: Атомиздат, 1977.

15. Жукешов А.М., Габдуллина А.Т., Амренова А.У., Гиниятова Ш.Г., Абердиев Б.Е., Наушабеков Ж.А. Определение скорости потока плазмы при работе импульсного плазменного ускорителя КПУ-30 в режиме со сплошным наполнением. Вестник КазНТУ.№3(115), с. 328-332.

16. Баимбетов Ф. Б., Жукешов А. М., Амренова А. У. Особенности формирования плазменного фокуса в коаксиальном плазменном ускорителе. \\ Вестник КазНУ. -2005, №2 (20). – Стр. 26-30.

Приложение 1

Схема установки ПФ и его эквивалентная электрическая схема

Рисунок 3

Приложение 2

Осциллограммы разрядного тока

Рисунок 10 – осциллограмма 1 (6 кВ)

Рисунок 11 – осциллограмма 2 (8 кВ)

Рисунок 12 - осциллограмма 3 (10 кВ)

Рисунок 13 - осциллограмма 4 (12 кВ)

Рисунок 14 - осциллограмма 5 (14 кВ)

Рисунок 15 - осциллограмма 6 (16 кВ)

Приложение 3

Схема распыления на установке ПФ

Рисунок 18

Похожие работы:

«МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И ВЫСШЕЙ ШКОЛЫ РЕСПУБЛИКИ КОМИ Государственное образовательное учреждение среднего профессионального образования Сыктывкарский педагогический колледж № 1 им. И.А. Куратова Специальность 050720 Физическая культура Курсовая работа Особенности развития детей с нарушениями опорно-двигательного аппарата. Исполнитель: ст...»







 
2018 www.el.z-pdf.ru - «Библиотека бесплатных материалов - онлайн документы»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 2-3 рабочих дней удалим его.